Video e appunti di FISICA.
martedì 26 maggio 2015
giovedì 8 gennaio 2015
mercoledì 7 gennaio 2015
IL MOTO CIRCOLARE UNIFORME
Un corpo possiede un moto circolare se la sua traiettoria è una circonferenza.
La velocità del moto è il rapporto tra la lunghezza dell'arco di circonferenza percorsa e il tempo impiegato. La velocità è un vettore avente la direzione tangente alla traiettoria circolare ed è quindi perpendicolare al raggio. Per questo è detta anche velocità tangenziale.
Il moto si dice circolare uniforme se la velocità è costante: vengono percorsi spazi uguali in tempi uguali.
Si chiama periodo T il tempo impiegato per compiere un giro completo. Si chiama frequenza il numero di giri in un secondo e si misura in Hertz [Hz] :
Consideriamo l'angolo descritto dal raggio vettore nell'intervallo di tempo. Gli angoli si intendono misurati in radianti. Si chiama velocità angolare il rapporto tra l'angolo in radianti descritto e il tempo impiegato:
La velocità angolare si misura in radianti al secondo [rad/s]
In particolare possiamo considerare l'angolo giro e il tempo impiegato per descrivere l'angolo giro che è il periodo T.
In questo modo si trova una relazione tra la velocità tangenziale e la velocità angolare:
La velocità angolare è la stessa per tutti i punti di un disco mentre la velocità tangenziale cambia ed è proporzionale alla distanza dal centro di rotazione.
Il moto circolare è un moto accelerato perchè c'è una variazione in direzione del vettore velocità. L'accelerazione si dice centripeta perchè diretta verso il centro:
La velocità del moto è il rapporto tra la lunghezza dell'arco di circonferenza percorsa e il tempo impiegato. La velocità è un vettore avente la direzione tangente alla traiettoria circolare ed è quindi perpendicolare al raggio. Per questo è detta anche velocità tangenziale.
Risulta: f=1/T
Per calcolare la velocità possiamo dividere la lunghezza della circonferenza per il tempo impiegata per percorrerla:
In particolare possiamo considerare l'angolo giro e il tempo impiegato per descrivere l'angolo giro che è il periodo T.
In questo modo si trova una relazione tra la velocità tangenziale e la velocità angolare:
Il moto circolare è un moto accelerato perchè c'è una variazione in direzione del vettore velocità. L'accelerazione si dice centripeta perchè diretta verso il centro:
mercoledì 12 novembre 2014
CENTRO DI MASSA
Dato un sistema
costituito da un certo numero di masse , il CENTRO DI MASSA è quel punto
dove si può pensare concentrata tutta la massa del sistema.
Fissato un sistema di riferimento e date le masse m₁,m₂,...mₙ disposte nel piano nei punti di coordinate (x₁,y₁), (x₂,y₂).....(xₙ,yₙ), la posizione del centro di massa ha le seguenti coordinate:
Il C.M. cade vicino alla massa più grande:
Se in particolare le masse sono uguali la posizione del centro di massa è proprio a metà tra le due masse.
Si può estendere la definizione di CM per un corpo esteso pensando che sia composto da infinite masse 𝜟m . La posizione del CM di corpi omogenei coincide sempre con un suo eventuale centro di simmetria.
Per determinare la posizione del CM negli altri casi serve il calcolo integrale.
Ad esempio il CM del sistema Terra - Luna cade dentro la Terra.
NB: il CM cade sul becco dell'aquila
MOTO DEL CENTRO DI MASSA
Consideriamo il caso semplice di un sistema formato da due corpi:
Quindi la quantità di moto del sistema è uguale alla quantità di moto del CM:
Se il sistema è isolato la quantità di moto si conserva e quindi il CM si muove di moto uniforme (v=costante).
Se il sistema non è isolato:
Ad esempio nell'urto di due palle da biliardo. Se invece il sistema non è isolato il CM si muove con una accelerazione.
In un disco omogeneo il CM cade nel centro. In un corpo di materiale omogeneo con un centro di simmetria il CM cade del centro di simmetria.
Segue una videolezione sul centro di massa della Zanichelli:
Segue un video del M.I.T. che mostra come la traiettoria seguita dal CM . Ad esempio nel lancio di un sistema (corpo rigido, asta, ruota...) ogni parte del sistema si muove in modo diverso, il CM continua a muoversi sempre di moto parabolico. E' come se la massa del sistema fosse concentrata tutta nel suo CM
Altro video simile sulla traiettoria del CM:
Ora abbiamo un famoso esperimento detto paradosso meccanico che si spiega con il comportamento del CM
Un corpo o un sistema di corpi sottoposto ad una forza F esterna si muove come fosse un punto materiale con tutta la sua massa fosse concentrata nel suo CM. Vale la seconda legge applicata al CM:
In un disco omogeneo il CM cade nel centro. In un corpo di materiale omogeneo con un centro di simmetria il CM cade del centro di simmetria.
Segue una videolezione sul centro di massa della Zanichelli:
Altro video simile sulla traiettoria del CM:
Nel seguente video si mostra un metodo pratico per determinare il CM di una figura irregolare
Ora abbiamo un famoso esperimento detto paradosso meccanico che si spiega con il comportamento del CM
Segue un esperimento sul centro di massa e l'equilibrio:
moto del CM di un'asta che cade
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per rimanere in equilibrio in piedi il CM deve cadere sulla verticale condotta dai piedi
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la figura mostra come si sposta il CM del corpo . E' sempre sulla verticale condotta dai piedi.
giovedì 16 ottobre 2014
ESPERIMENTI SULLA LEGGE DI CONSERVAZIONE DELLA QUANTITA DI MOTO (VIDEO)
MISSIONE SU MARTE (VIDEO)
ESEMPIO DI CONSERVAZIONE DELLA QUANTITA' DI MOTO : PENDOLO DI NEWTON
LEZIONE IN LINGUA INGLESE 2
LEZIONE IN LINGUA INGLESE 3
LEZIONE IN LINGUA INGLESE 3
esperimenti sulla conservazioni della quantità di moto eseguiti nello spazio
giovedì 18 settembre 2014
giovedì 27 febbraio 2014
FORZA CENTRIFUGA
FORZA CENTRIFUGA
La forza centrifuga è una forza apparente o fittizia che si presenta in un sistema di riferimento NON inerziale che si muove di moto curvilineo. L'osservatore posto in tale sistema misura su un corpo libero di muoversi una forza diretta verso l'esterno della curva. Un'osservatore inerziale interpreta diversamente l'accaduto: "il corpo si muove verso l'esterno della curva perchè tende a mantenere il suo moto rettilineo uniforme secondo la prima legge della dinamica. Quindi per l'osservatore inerziale continuano a valere le leggi della dinamica.
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